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大学物理--光的干涉部分

作者:互联网

1.光的相干性

普同光是由原子跃迁发射的,不确定度非常之大,所以一般非常难干涉。我们一般制造干涉的手段有:分振幅法,分波面法。

2.光程差

不同于波程差,光需要考虑不同介质中的传播。考虑到:n=\frac{c}{u}=\frac{\nu \lambda}{\nu \lambda'}=\frac{\lambda}{\lambda'}\Delta t = \frac{x}{u}=\frac{x}{\nu \lambda'}=\frac{x\cdot n}{\nu \lambda} \rightarrow \Delta \Phi = 2\pi \nu\Delta t=2\pi\frac{nx}{\lambda},所以定义:

光程L=nx。n为折射率。

相位差:\Delta \Phi =2\pi\frac{l}{ \lambda}

相干的条件仍为l=k\lambda(+);l=(2k+1)\frac{\lambda}{2}(-),加减表示增强和减弱。这是最重要的一个基本知识!

3.双缝干涉

双缝干涉中,两双缝距离为d,到观察屏距离为D,考察屏上x点。

光程差小角度近似后又\delta =\frac{xd}{D},故条纹位置为:(+)x=k\frac{D\lambda}{d}(K=0,\pm 1,\pm 2....); (-)x=(2k-1)\frac{D\lambda}{2d} (K=\pm1...)注意暗纹是从1开始取,因为中间为0处是0级明纹,再说0级暗纹不好听。相邻两明纹间距\Delta x=\frac{D\lambda}{d}

如果放一个折射率为n的,厚度为e的在一个缝的光路上,则光程差为\delta =\frac{xd}{D}+(n-1)e,如果以原点考察,那么光程差为(n-1)e。此外,可以看到0级明纹的x小于0,所以整体是在下移。

4.薄膜干涉

薄膜干涉光程差:\delta =2e\sqrt{(n_{2})^2+(n_{1}sini)^2}+l',其中l'为附加光程差,视情况而定。垂直入射时,i=0,则\delta =2n_{2}e+l'可见等间距薄膜的话,各处的光程差都是一样的,此时不同的光照射有不同的效果。

4.1 劈尖干涉
\delta =2n_{2}e+l'

 此时厚度相同的地方干涉相同,成为等厚干涉。设夹角为\theta,棱边长度为L。厚度为e。因为是否有半波损失视情况而定,但一些基本规律大家都满足,这里不再赘述什么明纹暗纹。只是说明一些基本规律。

  1. 相邻明纹(暗纹)厚度间距为\frac{\lambda}{2n}=\frac{\lambda_{n}}{2},理解:相位改变2Π,则情况相同。劈尖中,上表面的光先射到下表面,再由下表面反射,故第一束光比第二束多走了2份一样的长度。所以如果一共多走一个波长,就相位相同!因此相同干涉现象厚度间距为半个波长!!!!
  2. 条纹间距l:l=\frac{\Delta e}{\theta }=\frac{\lambda}{2n\theta }所以角度越大,条纹越密集!

4.2 牛顿环

牛顿环的半径:r^2=2Re。暗纹好观察,所以研究暗纹:\delta =2ne+\frac{\lambda}{2}=(2k+1)\frac{\lambda}{2}\rightarrow e=\frac{k\lambda}{2n}\rightarrow \rightarrow \because r^2=2Re,\therefore r=\sqrt{\frac{kR\lambda}{n}}内稀疏外密集。

标签:间距,--,厚度,光程,明纹,大学物理,干涉,暗纹
来源: https://blog.csdn.net/weixin_58083998/article/details/122275186